第309章 布魯斯場方程！一解一宇宙！(第2頁)

 大家不是興奮，而是抨擊羅巴切夫斯基的理論是歪理邪說、無稽之談。 

 就連數學領域的絕對王者，高斯對此也保持了沉默，沒有承認羅氏幾何。 

 但是高斯的學生，黎曼卻認真地分析了羅氏幾何。 

 他覺得這種公理體系是有非常大的研究意義的。 

 因為他完美繼承了歐氏幾何的邏輯推理體系。 

 只要認可了羅氏幾何的第五條公理，那麼那些匪夷所思的結論都將是這種幾何體系下的正確結果。 

 然而，黎曼不滿足於此。 

 他在羅氏幾何的基礎上，又發展出另一種幾何，即球面幾何。 

 在一個圓球的表面，過直線外一點，則不可以作出平行線。 

 且圓球上的三角形，其內角和是大於180°的。 

 這就是後來的“黎曼幾何”。 

 羅氏幾何和黎曼幾何都是非歐幾何，區別在於前者是負曲率（空間向內凹），後者是正曲率（空間向外凸）。 

 而歐氏幾何是零曲率，所以空間是平坦的。 

 黎曼在1854年，發表了他的新幾何體系。 

 在當時，和羅氏幾何一樣，幾乎沒有人能理解黎曼幾何。 

 因為它太違反人們的直覺了。 

 但是當時的愛因斯坦在格羅斯曼的推薦下，瞭解到黎曼幾何後，簡直和遇到他的表姐一樣高興。 

 因為他的時空彎曲理論正好就適用於黎曼幾何。 

 現在，自己的理論有了堅實的數學基礎後，愛因斯坦就利用黎曼發明的度規張量研究時空彎曲。 

 所謂的度規張量，可以大概理解為它描述了空間的性質，表徵了空間的幾何結構。 

 根據這個概念，可以計算黎曼幾何中的測地線（黎曼幾何中兩點之間最短距離的那條線）等數據。 

 而根據測地線又可以算出曲率，曲率就是物質在空間中的運動軌跡。 

 光走的也是這條路徑。 

 至此，廣義相對論的時空結構數學模型就可以開始構建了。 

 而現在，李奇維的數學水平比當初的愛因斯坦還是要強不少的。 

 後世的物理博士生，數學也是必修課。 

 黎曼幾何更是大名鼎鼎，他前世的時候沒少研究，如今終於可以派上用場了。 

 現在，有了時空彎曲的數學處理手段。 

 下一步就簡單了，那就是研究不同的物質對空間的彎曲程度是什麼樣的。 

 比如物質的密度、質量、能量等等，對時空造成的彎曲曲率是多少。 

 咔咔咔！ 

 李奇維在紙上一頓操作，整整過了半個小時。 

 一個方程終於被他給寫出來了。 

 這就是大名鼎鼎的引力場方程，也叫愛因斯坦場方程。 

 只不過現在嘛，要改名叫【布魯斯場方程】了。 

 這個方程長這樣： 

 左邊的式子表示時空的曲率，右邊的式子表示物質的分佈。 

 這個公式的文字版就是：物質告訴時空如何彎曲，時空告訴物質如何運動。 

 這個方程看起來好像很簡單，其實非常複雜。（見評論區） 

 這是一個含有十個未知量的二階非線性偏微分方程。 

 斷句是：二階、非線性、（偏）微分、方程。 

 別急，我們一點點分析，讓你明白方程到底難在哪裡。 

 【方程】 

 首先方程是什麼，大家都很清楚。 

 x＋1=2。 

 這就是一個最普通簡單的方程。 

 【偏微分】 

 而微分方程，就是在普通方程的基礎上，式子中帶有未知函數及其導數的方程。 

 比如假設u是x的函數，則可以表示為u=f（x），u′就是u對x的導數。 

 那麼x＋u＋u′=1，這個方程就叫微分方程。（方程中u′必須有，u可以沒有） 

 如果微分方程中只有一個自變量的導數，則稱為常微分方程。 

 比如上面的式子只有x一個自變量，也只有u′這一個自變量x的導數，它就是常微分方程。 

 而如果u不僅是x的函數，它還是y的函數，那麼u=f（x，y）。 

 u′（x）就是u對x的導數，稱為偏導數； 

 同理，u′（y）就是u對y的導數。 

 那麼x＋y＋u′（x）＋u′（y）=1，這個方程中含有兩個或以上的導數。 

 這種微分方程就叫做偏微分方程。